Кварк глюонная плазма. Физики «развязали» магнитное поле и кварк-глюонную плазму. Существование и получение

До сих пор кварк-глюонная плазма встречалась физикам только в столкновениях двух тяжелых ядер высокой энергии. Считалось, что в несимметричных столкновениях, когда очень легкое ядро ударяет по тяжелому, нужных для кварк-глюонной плазмы условий достичь не удается. Однако коллаборация PHENIX, изучив столкновения ядер гелия-3 и золота, утверждает, что плазма образуется и тут, но только в маленьких, субъядерных объемах. Эти результаты подтверждают недавние догадки теоретиков о том, как этот процесс может происходить. Статья коллаборации опубликована в журнале Physical Review Letters , а ее предварительная версия доступна в архиве электронных препринтов arxiv.org .

Надо сказать, что, несмотря на многочисленные эксперименты, долгое время не удавалось четко доказать, что кварк-глюонная плазма действительно возникает в ядерных столкновениях, пусть и на краткое мгновение в десятки йоктосекунд . Проблема тут в том, что, моментально расширившись и остыв, кварк-глюонная плазма распадается на отдельные адроны. Они разлетаются во все стороны, детектор их регистрирует и восстанавливает общую картину разлета, но он неспособен просто так определить, родились они сразу в виде адронного газа или же прошли через стадию горячей жидкости.

Опознать формирование кварк-глюонной плазмы можно разными способами. Прежде всего, внутри горячей ядерной «капельки» должны быть настоящие гидродинамические течения. После распада плазмы на адроны, они должны проявиться в виде адронных эллиптических потоков и потоков более сложной формы (рис. 1 и 2). Существуют и более тонкие эффекты, например гашение струй , когда они пытаются продраться сквозь кварк-глюонную плазму, и плавление адронов внутри горячей плазмы.

Когда в начале 2000-х коллайдер тяжелых ионов RHIC сталкивал разные ядра, то работавшие на нем коллаборации PHENIX и STAR видели проявления кварк-глюонной плазмы в столкновении двух ядер золота (Au+Au), но не видели их в несимметричных столкновениях легчайшего ядра дейтерия с золотом (d+Au). Это интерпретировалось так: для возникновения плазмы требуется «всадить» в ядро достаточно энергии, чтобы по всему объему ядра произошло плавление протонов и нейтронов. Столкновение Au+Au этот порог преодолевает, а d+Au — нет.

В 2011-2012 годах детектор PHENIX был существенно модернизирован, в него были доустановлены новые компоненты, которые позволили ему собирать больше данных при столкновениях лоб в лоб, а также лучше измерять свойства адронов. В 2013 году новые эксперименты по столкновению d+Au уже показали некоторые намеки на коллективные эффекты, которые напоминают следы кварк-глюонной плазмы. Да и Большой адронный коллайдер, сталкивавший протоны с ядрами свинца, тоже обнаружил некоторые корреляции адронов. Все эти новые данные как-то не слишком вязались с общим утверждением, что в таких несимметричных столкновениях выделившейся энергии недостаточно для плавления ядра.

Обсуждая эти не вполне ясные закономерности, физики задумались о такой возможности: а может ли оказаться, что плавление ядра и образование кварк-глюонной плазмы происходит не во всем ядре, а только в маленькой «горячей зоне», в месте непосредственного удара протона по ядру? В 2014 году было опубликовано конкретное предложение по проверке этой идеи (J. L. Nagle et al., 2014. Exploiting Intrinsic Triangular Geometry in Relativistic 3 He+Au Collisions to Disentangle Medium Properties). Авторы предлагали экспериментаторам провести серию экспериментов по столкновению протона, дейтрона и гелия-3 с тяжелым ядром и измерить азимутальные характеристики разлетающихся адронов.

Если при ударе каждого нуклона большой энергии по ядру действительно образуется канал кварк-глюонной плазмы, то зона плавления будет иметь вид, как на рис. 3. А это значит, что при переходе от протона к дейтрону резко увеличится эллиптический поток, а при переходе к гелию-3 — «треугольный». На рис. 1 показаны результаты теоретического моделирования того, как должна расширяться текущая кварк-глюонная плазма и какие скорости приобретут адроны после ее распада. Вычисления показали, что такой треугольный поток должен проявиться даже несмотря на то, что ему при расширении придется продираться сквозь нерасплавившуюся часть ядра. Если же корреляции не связаны с образованием кварк-глюонной плазмы, а возникают, например, из-за особого состояния ядер до столкновения (скажем, как в модели плазмы), то такой сильной закономерности наблюдаться не должно.

И вот совсем недавно эксперимент PHENIX выполнил ключевой из трех предложенных экспериментов (данные по d+Au уже имеются, а по p+Au появятся позднее). В ходе столкновений гелия-3 с ядрами золота на коллайдере RHIC в 2014 году было накоплено примерно полмиллиарда событий с большим числом рожденных частиц, что отвечает столкновениям лоб в лоб. Распределение рожденных частиц по азимультальному углу и по поперечному импульсу было измерено с очень высокой точностью, что позволило надежно выделить компоненты, описывающие эллиптический и треугольный потоки. Для устранения систематических погрешностей проводилось сравнение с более ранними результатами того же коллайдера по протон-протонным столкновениям, где эллиптического и треугольного потоков не должно было быть.

На рис. 4 показаны результаты по измерению эллиптического и треугольного потоков в столкновениях 3 He+Au. Их интенсивность характеризуется коэффициентами v 2 и v 3 . В согласии с предсказаниями разнообразных моделей, учитывающих гидродинамические течения при образовании и разлете кварк-глюонной плазмы, оба этих коэффициента растут с поперечным импульсом адронов. Между самими этими моделями есть некоторые различия, но они все, за исключением одной, корректно воспроизводят тренд. Попытки описать эти данные без учета кварк-глюонной плазмы дали бы намного меньшие значения для треугольного потока.

Полученное согласие является сильным указанием на то, что в тот момент, когда встречный нуклон — не важно, один или в составе встречного ядра, — вонзается в ядро на большой энергии, он плавит ядерную материю в месте попадания. На мгновение там образуется крошечная капелька кварк-глюонной плазмы. Если встречное ядро было большое, то все эти капли сливаются и приводят к плавлению ядер целиком — это именно то, что наблюдалось раньше. Но даже если ядро маленькое, как в случае гелия-3, локальное плавление все равно происходит, просто капля кварк-глюонной плазмы остается крошечной, субъядерных масштабов. Таким образом и без того сложная многоэтапная картина столкновений релятивистских ядер дополняется еще одной подробностью.

Все это выглядит очень интригующе и порождает вопрос: а какова минимальная ядерная система, в которой способна возникнуть кварк-глюонная плазма? Выражаясь простым языком, какова самая маленькая капля кварк-глюонной плазмы? Если она возникает в столкновении 3 He+Au, может ли она образоваться при сильном ударе протоном по тяжелому ядру? А в столкновениях двух протонов сверхвысоких энергий? А тот любопытный хребет в распределении адронов в событиях с экстремально большим количеством рожденных адронов, который Большой адронный коллайдер обнаружил еще в 2010 году , — он точно никак не связан с кварк-глюонной плазмой?

Все эти вопросы можно объединить в одну группу: вопросы о происхождении коллективных эффектов в малых адронных коллективах. Они сейчас все больше интересуют физиков; достаточно упомянуть недавний краткий обзор результатов PHENIX на эту тему, а также то, что на прошедшей недавно конференции Quark Matter 2015 этот круг вопросов был вынесен в отдельную секцию. Будущие результаты PHENIX и других экспериментов вкупе с более отточенными теоретическими расчетами позволят разобраться с ними получше.

Кварк-глюонная плазма — компьютерная модель

Кварк-глюонная плазма – состояние вещества, при котором последнее представляет собой набор глюонов, кварков и антикварков. Образование такой плазмы протекает аналогично образованию обычной плазмы.

Атомы обычного вещества в большинстве своем нейтральны, так как заряд их ядра компенсируется электроном, вращающимся вокруг ядра. С повышением температуры атомы ионизируются, то есть электрон получает достаточно энергии, чтобы покинуть свою орбиту, в результате чего имеется отдельно положительно заряженное ядро и отрицательно заряженный электрон. Такое состояние вещества и называется плазмой.

В случае с кварк-глюонной плазмой – компенсируется так называемый «цвет». Цвет – одна из характеристик кварков которые составляют частицу – адрон, и глюонов – которые «склеивают» кварки (являются переносчиками сильного взаимодействия).

Конфайнмент

Кварки и глюоны, составляющие адроны, в обычных условиях не способны находиться в свободном состоянии. Так, если попытаться «растащить» их на расстояние, большее, чем размер адрона (10 -13 см), энергия кварков и глюонов быстро и неограниченно возрастает. Явление невозможности разделить кварки называется «конфайнмент», что с английского переводится как «тюремное заключение». Описывается данное явление с использованием уже упоминаемой ранее характеристики – цвета. Таким образом в свободном состоянии могут существовать лишь составные из кварков объекты, которые имеют белый цвет. Например, протон состоит из кварков, цвета которых: зеленый, синий и красный, что в сумме дает белый.

Однако, существуют условия, при которых конфайнмент работает иначе. К таким условиям относится сверхнизкая температура или сверхвысокое давление. В случае таких условий волновые функции двух нуклонов (общее название протонов и нейтронов, составляющих ядро атома) перекрываются, говоря простым языком – эти частицы как бы «налезают друг на друга». Вследствие этого кварки перестают различать свои родные нуклоны и начинают свободно перемещаться по всему объему ядра, состоящего из этих нуклонов. Таким образом конфайнмент имеет место, однако объем его «тюремной клетки» в разы увеличивается. Следовательно, чем больше нуклонов соприкасаются и «накладываются», тем больше размер «клетки». Подобное явление может достигать макроскопических масштабов и более.

Существование и получение

Кварк-глюонная плазма возникает в результате «наложения» множества нуклонов друг на друга, вследствие чего кварки свободно перемещаются внутри объема ядра, состоящего из этих нуклонов. Подобная плазма существует в первую очередь в условиях повышенного давления, как например в ядрах нейтронных звезд. Однако, в 2005-м году американским ученым удалось получить кварк-глюонную плазму на коллайдере тяжелых ионов RHIC. На данном ускорителе удалось столкнуть ядра на скорости 99.99% скорости света, в результате столкновения выделилось 20000 ГэВ энергии, было достигнуто давление 10 25 –10 30 атмосферных давлений и температура 10 9 –10 10 К. Позже подобный эксперимент повторили на Большом адронном коллайдере в ЦЕРНЕ при больших энергиях.

С ростом количества частиц, рождающихся в столкновениях протонов с протонами и с ростом количества странных кварков в исследуемых частицах растет выход странных адронов в столкновениях

Коллаборация ALICE (A Large Ion Collider Experiment) обнаружила свидетельства того, что в столкновениях протонов в Большом адронном коллайдере может образовываться кварк-глюонная плазма - сверхплотная и очень горячая жидкость, в которой составляющие адронной материи способны свободно перемещаться. Это состояние вещества характеризует Вселенную в первые микросекунды после Большого Взрыва. Обычно для получения кварк-глюонной плазмы используют тяжелые ядра (свинца или золота) - считается, что протоны слишком легки для этого. На необычную находку указало избыточное количество частиц со странными кварками, рождающееся в столкновениях. Исследование опубликовано в журнале Nature Physics , кратко о нем сообщает пресс-релиз CERN.

Согласно Стандартной модели, протоны и нейтроны, из которых состоит вся окружающая нас обыкновенная материя, состоят из более мелких «кирпичиков» - кварков, связанных между собой глюонными полями (от слова glue - клей). Но если оторвать атом от молекулы или пару протонов и нейтронов от ядра атома возможно - и при этом образуется свободная неизменная частица, то оторвать свободный кварк от протона невозможно. Энергия, требующаяся для этого, оказывается огромной - ее достаточно, чтобы рядом с «отрываемым» кварком возник еще один кварк. Это явление называется конфайнментом.

Однако если сообщить системе кварков и глюонов в протоне или нейтроне большую дополнительную энергию - например, нагреть эту систему до эквивалента триллионов градусов, конфайнмент можно преодолеть. Кварки при этом начнут покидать пространство, занимаемое одним нуклоном, формируя кварк-глюонную плазму. Интересно, что этот объект ведет себя скорее как жидкость, чем как газ.

Лучший способ сообщить такое огромное количество энергии - взять две частицы и столкнуть их на большой скорости. Именно таким способом получали кварк-глюонную плазму на Релятивистском коллайдере тяжелых ионов (RHIC) и в БАК. В качестве снарядов в ускорителях выступали ионы свинца или золота, сталкивающиеся друг с другом или с протонами (дейтронами).

Одним из убедительных сигналов образования кварк-глюонной плазмы является характер частиц, образующихся в ней - их фиксируют детекторы после распада плазмы. Из-за больших энергий в капле такой материи существуют не только верхние и нижние кварки (валентные кварки протонов и нейтронов), но и более тяжелые - странные и очарованные кварки. Оказывается, что среди рождающихся частиц чаще всего можно встретить именно странные адроны (каоны, лямбда-частицы и так далее), а рождение очарованных частиц (например, J/ψ-мезона) подавляется по сравнению с рождением в вакууме. За это ответственны процессы, напоминающие экранирование зарядов. Подробнее об этом можно прочесть, например, .

Авторы новой работы впервые обнаружили избыточный выход странных частиц в столкновениях протонов с протонами. Физики анализировали данные, собранные детектором ALICE за Run 1 Большого адронного коллайдера (2009-2013) - когда энергия столкновений составляла семь тераэлектронвольт. Оказалось, что явление наблюдается в редких столкновениях протонов, когда рождается сразу большое количество частиц. Чем больше появляется частиц в результате столкновения, тем больше темпы рождения странных адронов, а также, чем больше странных кварков в странном адроне, исследуемом авторами, тем сильнее для него проявляется эта закономерность.

По словам Федерико Антинори, физики очень воодушевлены открытием. «Мы узнали многое о состоянии первичной материи. То, что мы обнаружили явление, которое обычно встречается в кварк-глюонной плазме, в небольшой и простой системе - столкновении двух протонов - открывает целое новое измерение для исследования состояния, из которого возникла наша Вселенная».

Вместе с тем, избыточный выход странных частиц в протон-протонных столкновениях не предсказывается современными теориями. Так как поведение системы оказывается похожим на столкновения ядер свинца с ядрами свинца, или с протонами, физики отмечают, что может существовать неизвестный механизм, общий для всех этих процессов.

Закручивающийся суп фундаментальных стандартных блоков материи вращается в десять миллиардов триллионов раз быстрее, чем самый мощный торнадо. Это является новым рекордом для вихревого движения.

Столкновения частиц, воссоздающих кварк-глюонную плазму, которая полностью заполняла собой раннюю вселенную, показывают, что капельки этого первородного супа закручиваются намного быстрее, чем какая-либо другая жидкость. Новый анализ данных от релятивистского коллайдера тяжёлых ионов RHIC (Relativistic Heavy Ion Collider), расположенного в Брукхейвенской национальной лаборатории штата Нью-Йорк, показал, что завихрения кварк-глюонной плазмы превосходят вихревую динамику движения жидкости в зарождающихся супер ячейках торнадо на Земле и даже в Большом Красном Пятне Юпитера во много порядков. Даже был побит рекорд вращения, удерживаемый до недавнего времени нано каплями сверхтекучего гелия.

Результаты этой работы были опубликованы в издании Nature. Сейчас исследователям становится ясно, что им удалось зафиксировать ещё один рекорд, который удалось поставить благодаря удивительным свойствам кварк-глюонной плазмы. Эта жидкость, которая составлена из фундаментальных стандартных блоков материи – кварков и глюонов – имеет температуру, которая в сотни тысяч раз больше, чем в самом центре Солнца, и сверхнизкую вязкость (или сопротивляемость течению). Ведущие физики мира описывают эти явления как “почти совершенными” свойствами. Изучая эти свойства и факторы, которые управляют ими, учёные надеются докопаться до самой мощной и наименее изученной силы в природе, той, которая ответственна за превращение кварков и глюонов в протоны и нейтроны, которые, в свою очередь, формируют большую часть видимой материи во вселенной.

Контрольные признаки распада лямбда-гиперона на протон (p) и пион (π-). Поскольку протон выходит практически с тем же выравниванием, что и спин гиперона, отслеживая места, в которых протоны ударяют датчик, можно проследить спин самих гиперонов.

В частности, результаты измерения закрутки, или вихревого движения жидкости, должны помочь учёным определиться среди различных теоретических описаний плазмы. А с ещё большим количеством данных у них появится возможность измерить силу магнитного поля плазмы – очень важной переменной для исследования других интересных явлений физики.

“То, что мы знали до недавнего времени в охарактеризовании кварк-глюонной плазмы, говорило нам о том, что это горячая жидкость, которая расширяется взрывным методом и очень легко течёт. Но мы хотим понять эту жидкость на ещё более подробном уровне. Достаточно ли быстро она термализуется (или достигает равновесия), чтобы завихрения начали формироваться в самой жидкости? И если это так, как сама жидкость реагирует на эти экстремальные вихри?”, – Майкл Лайза, физик из Университета штата Огайо. Новый анализ, который провёл Майкл со своим аспирантом даёт коллаборации способ достигнуть этих ожидаемых результатов.

Выравнивание спинов

“Теория говорит о том, что, если у нас есть жидкость с вихревым движением, то есть с вращающейся подструктурой, то она имеет тенденцию к выравниванию спинов частиц, которые испускает, в том же направлении, что и закрутка”.

И в то время, как в кварк-глюонной жидкости может присутствовать много небольших “водоворотов”, направленных случайно, в среднем их вращение должно быть выровнено с тем фактором, который известен под названием углового момента системы (момента импульса) – вращения системы, сгенерированного сталкивающимися частицами, поскольку они пролетают мимо друг друга на скоростях, близких к скорости света.

Чтобы отследить вращающиеся частицы и их момент импульса, физики коррелируют измерения, проведённые одновременно по двум компонентам датчика. Первое измерение было проведено с применением двух датчиков, расположенных на переднем и заднем краях детектора STAR, который имеет размеры с дом. Эксперимент измерял еле заметные отклонения путей сталкивающихся частиц, когда она пролетали друг за другом. Размер и направление отклонения говорят физикам о величине момента импульса явления, и о том, в каком направлении это событие происходило. Сам детектор STAR находится в специальной камере Time Project Chamber, в которой одновременно с первым проходил сразу и второй эксперимент. Эта камера заполнена газом, который окружает зону столкновения частиц, здесь удаётся отследить треки сотен или даже тысяч других частиц, которые выходят перпендикулярно центру столкновения.

“Мы, в частности, ищем признаки присутствия лямбда-гиперонов – вращающихся частиц, которые распадаются на протон и пион, которые мы и наблюдаем в камере Time Project Chamber. Поскольку протон вылетает практически точно выравниваясь к направлению вращения гиперона, проследив то, где они ударяют камеру, можно в обратном порядке проследить, как направлен спин гиперона”, – Эрнст Зихтерманн, старший научный сотрудник детектора STAR и Национальной лаборатории Лоуренса в Беркли.

“Мы ищем некоторое систематическое предпочтения для направления этих дочерних протонов, особым образом сориентированных относительно момента импульса, который мы как раз измеряем в переднем и заднем датчиках STAR. Величина этого предпочитаемого момента говорит нам о степени вихревого движения, то есть среднего уровня закрутки, кварк-глюонной плазмы”.

Супер спин

Результаты показывают, что столкновения в детекторе RHIC создают жидкость с самых мощным вихревым движением из всех когда-либо зарегистрированных. Вращение этой жидкости намного быстрее, чем у ускоряющегося торнадо, и быстрее, чем у любой лабораторной жидкости. Таким образом, учёные приходят к заключению, что перед ними наиболее идеальная жидкость из всех возможных, поскольку обладает очень маленькой вязкостью и большим вихревым движением. Эти данные также пригодятся для оценки того, что различные теории предсказывают относительно вихревого движения кварк-глюонной плазмы.

“Разные теории говорят о разной степени вихревого движения, в зависимости от того, какие параметры они включают. Таким образом, наши результаты помогут отсортировать все эти теории и определить, какие факторы являются самыми релевантными. Есть одна общая черта у этих теорий: все они недооценивают вихревое движение. Наши измерения показывают, что оно происходит намного активнее, быстрее даже, чем предполагалось ранее”.

Это открытие было сделано во время работы по одной из программ, реализуемых на детекторе DHIC. Он был выбран благодаря возможности систематически варьировать энергии столкновений в таких диапазонах, в которых можно наблюдать другие особенно важные явления. Фактически, теории предполагают, что RHIC может обладать оптимальным диапазоном для открытия и последующего исследования выравнивания вихревого движения, так как этот эффект уменьшается в более высоких энергиях.

Увеличение числа лямбда-гиперонов, которое должно быть выявлено в будущих столкновениях в RHIC, улучшит способность учёных использовать эти измерения, чтобы вычислить силу магнитного поля, сгенерированного в столкновениях. Сила магнетизма влияет на движение заряженных частиц, поскольку они создаются и появляются из столкновений RHIC, поэтому измерение его силы важно, чтобы полностью охарактеризовать кварк-глюонную жидкость, включая то, как она разделяет частицы, имеющие разный заряд.

“Теория предсказывает, что магнитное поле, создаваемой в экспериментах с тяжёлыми ионами, намного выше, чем какое-либо другое во всей вселенной”.

По информации Брукхейвенской национальной лаборатории.

Рис 1. Пример визуализации события при столкновении пучков ионов свинца на эксперименте ATLAS

Изучение Кварк-Глюонной плазмы

Одно из направлений группы МИФИ в ATLAS эксперименте является поиск сигналов нового состояния вещества, называемого кварк-глюонной Плазмой (КГП). При больших плотностях энергии, мельчайшие элементарные составляющие материю частицы - кварки и глюоны (жёстко связанные между собой законами Квантовой Хромодинамики) - обретают асимптотическую свободу. Этот фазовый переход материя способна осуществить при температуре 2.500 гигакельвин, что в 100000 раз горячее, чем в ядре Солнца.

При столкновениях ядер свинца на Большом Андонном Колладере плотность энергии возникающей при этом ядерной материи в 30 раз превышает то, что было достигнуто ранее, что вполне может быть достаточно для рождения кварк-глюонной плазмы, то есть состояния в котором кварки и глюоны находятся в состоянии деконфайнмента. Исследование такого состояния вещества позволяет провести тщательнейшую проверку законов Квантовой Хромодинамики (КХД).

Группа МИФИ в настоящее время проводит исследования по следующим направлениям:

• Изучение множественности рождения заряженных частиц в p+Pb столкновениях;
• Изучение рТ спектров заряженных частиц в p+Pb столкновениях;
• Масштабирование рождения Z бозонов в Pb-Pb столкновениях;

Исследования выполняются при тесном сотрудничестве с Columbia University (US), Brookhaven National Laboratory (US), CERN (EU), Weizmann Institute of Science (Israel).

Наиболее важные результаты исследований показаны на рисунках ниже.

Результаты восстановления Z бозонов для ee и μμ мод распада (левый рисунок) подтверждают отсутствие подавления их рождения сверхгорячей ядерной средой.

Исследования множественности заряженных частиц (центральный рисунок) позволяют существенно уменьшить неопределённости в теоретических моделях описывающих протон-йонные столкновения.

Исследование распределения заряженных частиц по поперечному импульсу (правый рисунок) позволяет исследовать глюонные распределения, а так же нелинейные эффекты насыщения, которые могут наблюдаться в волновых функциях нуклона (Pb) и протона.

Рис 2. Распределения инвариантной массы of Z -> ee (слева) и Z -> μμ (справа) в данных и MС.

Рис 3. Распределения по псевдобыстроте измеренной плотности заряженных частиц dN ch /dη для нескольких интервалов центральности p+Pb столкновений при энергии в системе центра масс √(S NN) =5.02 ТэВ

Рис 4. Инвариантные дифференциальные спектры заряженных частиц в р+Pb столкновениях при энергии в системе центра масс √(S NN) =5.02 ТэВ

Статьи и доклады на конференциях:

1. ATLAS Collaboration; «Measurement of Z Boson Production in Pb-Pb Collisions at √(S NN)=2.76 TeV with the ATLAS Detector»; Phys. Rev. Lett 110, 022301 (2013)
2. ATLAS Collaboration; «Measurement of the centrality dependence of the charged particle pseudorapidity distribution in proton-lead collisions at √(S NN) = 5.02 TeV with the ATLAS detector»; ATLAS-CONF-2013-096
3. ATLAS Collaboration; «Transverse momentum, rapidity, and centrality dependence of Charged Particle Production in p+Pb √(S NN)=5.02 TeV collisions measured by ATLAS experiment at the LHC»; ATLAS-CONF-2013-107
4. Shulga, E; «Centrality dependence of charged particle production in proton-lead collisions measured by ATLAS»; Int. Conference on the Initial Stages of High-Energy Nuclear Collisions. 8-14 September 2013

Контакты:

Шульга Евгений Александрович

[email protected]