Kako določiti pospešek telesa. Formule za premočrtno enakomerno pospešeno gibanje

Pospešek- fizična vektorska količina, ki označuje, kako hitro telo (materialna točka) spremeni hitrost svojega gibanja. Pospešek je pomembna kinematična značilnost materialne točke.

Najenostavnejše gibanje je enakomerno premočrtno gibanje, ko je hitrost telesa konstantna in telo v poljubnih enakih časovnih intervalih prehodi isto pot.

Toda večina gibov je neenakomernih. Na nekaterih področjih je telesna hitrost večja, na drugih manjša. Ko se avto začne premikati, se premika hitreje in hitreje. in ko se ustavi, se upočasni.

Pospešek označuje stopnjo spremembe hitrosti. Če je na primer pospešek telesa 5 m/s 2, potem to pomeni, da se za vsako sekundo hitrost telesa spremeni za 5 m/s, to je 5-krat hitreje kot pri pospešku 1 m/s 2 .

Če se hitrost telesa med neenakomernim gibanjem enako spreminja v poljubnih enakih časovnih obdobjih, se gibanje imenuje enakomerno pospešeno.

Enota SI za pospešek je pospešek, pri katerem se za vsako sekundo hitrost telesa spremeni za 1 m/s, to je meter na sekundo na sekundo. Ta enota je označena z 1 m/s2 in se imenuje "meter na sekundo na kvadrat".

Tako kot hitrost je tudi pospešek telesa značilen ne samo številčna vrednost, ampak tudi smer. To pomeni, da je tudi pospešek vektorska količina. Zato je na slikah prikazan kot puščica.

Če se hitrost telesa pri enakomerno pospešeno premočrtnem gibanju poveča, potem je pospešek usmerjen v isto smer kot hitrost (slika a); če se hitrost telesa med danim gibanjem zmanjša, potem je pospešek usmerjen v nasprotno smer (slika b).

Povprečni in trenutni pospešek

Povprečni pospešek materialne točke v določenem časovnem obdobju je razmerje med spremembo njene hitrosti, ki se je zgodila v tem času, in trajanjem tega intervala:

\(\lt\vec a\gt = \dfrac (\Delta \vec v) (\Delta t) \)

Trenutni pospešek materialne točke v neki časovni točki je meja njenega povprečnega pospeška pri \(\Delta t \to 0\) . Ob upoštevanju definicije odvoda funkcije lahko trenutni pospešek definiramo kot odvod hitrosti glede na čas:

\(\vec a = \dfrac (d\vec v) (dt) \)

Tangencialni in normalni pospešek

Če zapišemo hitrost kot \(\vec v = v\hat \tau \) , kjer je \(\hat \tau \) enota enote tangente na trajektorijo gibanja, potem (v dvodimenzionalni koordinati sistem):

\(\vec a = \dfrac (d(v\hat \tau)) (dt) = \)

\(= \dfrac (dv) (dt) \hat \tau + \dfrac (d\hat \tau) (dt) v =\)

\(= \dfrac (dv) (dt) \hat \tau + \dfrac (d(\cos\theta\vec i + sin\theta \vec j)) (dt) v =\)

\(= \dfrac (dv) (dt) \hat \tau + (-sin\theta \dfrac (d\theta) (dt) \vec i + cos\theta \dfrac (d\theta) (dt) \vec j))v\)

\(= \dfrac (dv) (dt) \hat \tau + \dfrac (d\theta) (dt) v \hat n \),

kjer je \(\theta \) kot med vektorjem hitrosti in osjo x; \(\hat n \) - enota enote pravokotno na hitrost.

torej

\(\vec a = \vec a_(\tau) + \vec a_n \),

Kje \(\vec a_(\tau) = \dfrac (dv) (dt) \hat \tau \)- tangencialni pospešek, \(\vec a_n = \dfrac (d\theta) (dt) v \hat n \)- normalno pospeševanje.

Če upoštevamo, da je vektor hitrosti usmerjen tangentno na trajektorijo gibanja, potem je \(\hat n \) enota normale na trajektorijo gibanja, ki je usmerjena v središče ukrivljenosti trajektorije. Tako je normalni pospešek usmerjen proti središču ukrivljenosti trajektorije, medtem ko je tangencialni pospešek tangencialen nanj. Tangencialni pospešek označuje stopnjo spremembe velikosti hitrosti, normalni pospešek pa označuje stopnjo spremembe v njeni smeri.

Gibanje vzdolž krivulje krivulje v vsakem trenutku lahko predstavimo kot vrtenje okoli središča ukrivljenosti trajektorije z kotna hitrost\(\omega = \dfrac v r \) , kjer je r polmer ukrivljenosti trajektorije. V tem primeru

\(a_(n) = \omega v = (\omega)^2 r = \dfrac (v^2) r \)

Merjenje pospeška

Pospešek se meri v metrih (deljeno) na sekundo na drugo potenco (m/s2). Velikost pospeška določa, koliko se bo spremenila hitrost telesa na časovno enoto, če se nenehno giblje s takim pospeškom. Na primer, telo, ki se giblje s pospeškom 1 m/s 2, vsako sekundo spremeni svojo hitrost za 1 m/s.

Pospeševalne enote

meter na sekundo na kvadrat, m/s², izvedena enota SI
centimeter na sekundo na kvadrat, cm/s², izpeljana enota sistema GHS

Javascript je onemogočen v vašem brskalniku.
Za izvajanje izračunov morate omogočiti kontrolnike ActiveX!

Enakomerno pospešeno gibanje- to je gibanje s pospeškom, katerega vektor se ne spreminja v velikosti in smeri. Primeri takšnega gibanja: kolo, ki se kotali po hribu navzdol; kamen vržen pod kotom na horizontalo.

Oglejmo si zadnji primer podrobneje. Na kateri koli točki poti deluje na kamen gravitacijski pospešek g →, ki se ne spreminja po velikosti in je vedno usmerjen v eno smer.

Gibanje telesa, vrženega pod kotom na vodoravno, lahko predstavimo kot vsoto gibanja glede na navpično in vodoravno os.

Vzdolž osi X je gibanje enakomerno in premočrtno, vzdolž osi Y pa enakomerno pospešeno in premočrtno. Upoštevali bomo projekcije vektorjev hitrosti in pospeška na os.

Formula za hitrost pri enakomerno pospešenem gibanju:

Pri tem je v 0 začetna hitrost telesa, a = c o n s t pospešek.

Na grafu pokažimo, da ima pri enakomerno pospešenem gibanju odvisnost v (t) obliko premice.

Pospešek lahko določimo z naklonom grafa hitrosti. Na zgornji sliki je modul pospeška enak razmerju stranic trikotnika ABC.

a = v - v 0 t = B C A C

Večji kot je kot β, večji je naklon (strmost) grafa glede na časovno os. Skladno s tem večji je pospešek telesa.

Za prvi graf: v 0 = - 2 m s; a = 0,5 m s 2.

Za drugi graf: v 0 = 3 m s; a = - 1 3 m s 2 .

S pomočjo tega grafa lahko izračunate tudi premik telesa v času t. Kako narediti?

Označimo na grafu majhno časovno obdobje ∆ t. Predpostavili bomo, da je tako majhna, da lahko gibanje v času ∆t štejemo za enakomerno gibanje s hitrostjo, ki je enaka hitrosti telesa na sredini intervala ∆t. Takrat bo premik ∆ s v času ∆ t enak ∆ s = v ∆ t.

Razdelimo celoten čas t na infinitezimalne intervale ∆ t. Premik s v času t je enak površini trapeza O D E F .

s = O D + E F 2 O F = v 0 + v 2 t = 2 v 0 + (v - v 0) 2 t .

Vemo, da je v - v 0 = a t, zato bo končna formula za premikanje telesa v obliki:

s = v 0 t + a t 2 2

Da bi našli koordinato telesa v danem trenutku, morate začetni koordinati telesa dodati premik. Sprememba koordinat pri enakomerno pospešenem gibanju izraža zakon enakomerno pospešenega gibanja.

Zakon enakomerno pospešenega gibanja

y = y 0 + v 0 t + a t 2 2 .

Druga pogosta težava, ki se pojavi pri analizi enakomerno pospešenega gibanja, je iskanje premika za dane vrednosti začetne in končne hitrosti ter pospeška.

Če iz zgoraj zapisanih enačb izločimo t in jih rešimo, dobimo:

s = v 2 - v 0 2 2 a.

Z znano začetno hitrostjo, pospeškom in premikom je mogoče najti končno hitrost telesa:

v = v 0 2 + 2 a s .

Za v 0 = 0 s = v 2 2 a in v = 2 a s

Pomembno!

Količine v, v 0, a, y 0, s, vključene v izraze, so algebraične količine. Odvisno od narave gibanja in smeri koordinatnih osi v pogojih določene naloge lahko prevzamejo tako pozitivne kot negativne vrednosti.

Če v besedilu opazite napako, jo označite in pritisnite Ctrl+Enter

Kako se spremenijo odčitki merilnika hitrosti, ko se začne premikati in ko avto zavira?
Katera fizikalna količina označuje spremembo hitrosti?

Ko se telesa gibljejo, se njihove hitrosti navadno spreminjajo bodisi po velikosti bodisi po smeri ali hkrati tako po velikosti kot po smeri.

Hitrost ploščka, ki drsi po ledu, se sčasoma zmanjšuje, dokler se popolnoma ne ustavi. Če vzamete kamen in stisnete prste, potem ko kamen pade, se njegova hitrost postopoma povečuje. Hitrost katere koli točke na krogu brusnega kolesa s konstantnim številom vrtljajev na enoto časa se spreminja le v smeri, velikost pa ostaja konstantna (slika 1.26). Če vržete kamen pod kotom na obzorje, se bo njegova hitrost spremenila tako v velikosti kot v smeri.

Sprememba hitrosti telesa se lahko pojavi bodisi zelo hitro (gibanje krogle v cevi pri izstrelitvi iz puške) bodisi razmeroma počasi (gibanje vlaka ob odpeljevanju).

Imenuje se fizikalna količina, ki označuje hitrost spremembe hitrosti pospešek.

Oglejmo si primer krivočrtnega in neenakomernega gibanja točke. V tem primeru se njegova hitrost s časom spreminja tako v velikosti kot v smeri. Naj v nekem trenutku t točka zavzame položaj M in ima hitrost (slika 1.27). Po določenem času Δt bo točka zavzela položaj M 1 in bo imela hitrost 1. Sprememba hitrosti v času Δt 1 je enaka Δ 1 = 1 - . Odštevanje vektorja lahko izvedete tako, da vektorju dodate 1 vektor (-):

Δ 1 = 1 - = 1 + (-).

V skladu s pravilom seštevanja vektorjev je vektor spremembe hitrosti Δ 1 usmerjen od začetka vektorja 1 do konca vektorja (-), kot je prikazano na sliki 1.28.

Če vektor Δ 1 delimo s časovnim intervalom Δt 1, dobimo vektor, usmerjen na enak način kot vektor spremembe hitrosti Δ 1 . Ta vektor se imenuje povprečni pospešek točke v časovnem obdobju Δt 1. Če ga označimo s sr1, zapišemo:

Po analogiji z definicijo trenutne hitrosti definiramo trenutni pospešek. Da bi to naredili, zdaj najdemo povprečne pospeške točke v vedno manjših časovnih obdobjih:

Ko se časovno obdobje Δt zmanjša, se vektor Δ zmanjša po velikosti in spremeni smer (slika 1.29). V skladu s tem se spreminjajo tudi povprečni pospeški po velikosti in smeri. Ker pa se časovni interval Δt nagiba k ničli, se razmerje med spremembo hitrosti in spremembo časa nagiba k določenemu vektorju kot svoji mejni vrednosti. V mehaniki se ta količina imenuje pospešek točke v danem trenutku ali preprosto pospešek in jo označimo z .

Pospešek točke je meja razmerja med spremembo hitrosti Δ in časovnim obdobjem Δt, v katerem je prišlo do te spremembe, saj Δt teži k nič.

Pospešek je usmerjen tako, kot je usmerjen vektor spremembe hitrosti Δ, ko se časovni interval Δt nagiba k ničli. Za razliko od smeri hitrosti smeri vektorja pospeška ni mogoče določiti s poznavanjem trajektorije točke in smeri gibanja točke po trajektoriji. V prihodnje naprej preprosti primeri videli bomo, kako lahko določimo smer pospeška točke pri premočrtnem in krivočrtnem gibanju.

V splošnem primeru je pospešek usmerjen pod kotom na vektor hitrosti (slika 1.30). Celotni pospešek označuje spremembo hitrosti v velikosti in smeri. Pogosto se skupni pospešek šteje za enak vektorski vsoti dveh pospeškov - tangencialnega (k) in centripetalnega (cs). Tangencialni pospešek k označuje spremembo hitrosti v velikosti in je usmerjen tangencialno na tirnico gibanja. Centripetalni pospešek cs označuje spremembo hitrosti v smeri in pravokotno na tangento, tj. usmerjeno proti središču ukrivljenosti trajektorije v dani točki. V nadaljevanju bomo obravnavali dva posebna primera: točka se giblje premočrtno in hitrost se spreminja samo v absolutni vrednosti; točka se giblje enakomerno po krogu in hitrost se spreminja samo po smeri.

Enota pospeška.

Gibanje točke se lahko pojavi tako s spremenljivim kot s konstantnim pospeškom. Če je pospešek točke konstanten, bo razmerje med spremembo hitrosti in časovnim obdobjem, v katerem je prišlo do te spremembe, enako za kateri koli časovni interval. Če torej z Δt označimo neko poljubno časovno obdobje, z Δ pa spremembo hitrosti v tem obdobju, lahko zapišemo:

Ker je časovno obdobje Δt pozitivna količina, iz te formule sledi, da če se pospešek točke s časom ne spreminja, potem je usmerjen na enak način kot vektor spremembe hitrosti. Torej, če je pospešek konstanten, ga lahko razlagamo kot spremembo hitrosti na časovno enoto. To vam omogoča nastavitev enot modula pospeška in njegovih projekcij.

Zapišimo izraz za pospeševalni modul:

Sledi, da:
modul pospeška je številčno enak ena, če se modul vektorja spremembe hitrosti spremeni za eno na časovno enoto.
Če se čas meri v sekundah, hitrost pa v metrih na sekundo, potem je enota pospeška m/s 2 (meter na sekundo na kvadrat).

Premik (v kinematiki) je sprememba lege fizičnega telesa v prostoru glede na izbrani referenčni sistem. Vektor, ki označuje to spremembo, se imenuje tudi premik. Ima lastnost aditivnosti.

Hitrost (pogosto označena iz angleške velocity ali francoske vitesse) je vektorska fizična količina, ki označuje hitrost in smer gibanja materialne točke v prostoru glede na izbrani referenčni sistem (na primer kotna hitrost).

Pospešek (običajno označen v teoretični mehaniki) je derivat hitrosti glede na čas, vektorska količina, ki kaže, koliko se spremeni vektor hitrosti točke (telesa), ko se premika na enoto časa (tj. pospešek ne upošteva le spremembe v velikosti hitrosti, ampak tudi v njenih smereh).

Tangencialni (tangencialni) pospešek– to je komponenta vektorja pospeška, usmerjena vzdolž tangente na tirnico v dani točki tirnice gibanja. Tangencialni pospešek označuje spremembo hitrosti po modulu med krivuljnim gibanjem.

riž. 1.10. Tangencialni pospešek.

Smer vektorja tangencialnega pospeška τ (glej sliko 1.10) sovpada s smerjo linearne hitrosti ali ji nasproti. To pomeni, da vektor tangencialnega pospeška leži na isti osi s tangentnim krogom, ki je tir telesa.

Normalni pospešek

Normalni pospešek je komponenta vektorja pospeška, usmerjenega vzdolž normale na tirnico gibanja v dani točki na tirnici telesa. To pomeni, da je normalni vektor pospeška pravokoten na linearno hitrost gibanja (glej sliko 1.10). Normalni pospešek označuje spremembo hitrosti v smeri in je označen s črko n. Vektor normalno pospeševanje usmerjen vzdolž radija ukrivljenosti trajektorije.

Polni pospešek

Polni pospešek pri krivočrtnem gibanju je sestavljen iz tangencialnega in normalnega pospeška po pravilu dodajanja vektorjev in je določen s formulo:

(po Pitagorovem izreku za pravokotni pravokotnik).

Smer celotnega pospeška je določena tudi s pravilom vektorskega dodajanja:

Sila. Utež. Newtonovi zakoni.

Sila je vektorska fizikalna veličina, ki je mera za intenzivnost vpliva drugih teles, pa tudi polj, na dano telo. Sila, ki deluje na masivno telo, povzroči spremembo njegove hitrosti ali nastanek deformacij v njem.

Masa (iz grščine μάζα) je skalarna fizikalna količina, ena najpomembnejših količin v fiziki. Sprva (XVII-XIX stoletja) je označeval "količino snovi" v fizičnem predmetu, od katerega je bila po takratnih zamislih odvisna tako sposobnost predmeta, da se upre uporabljeni sili (vztrajnost) kot gravitacijske lastnosti - teža. Tesno povezana s pojmoma "energija" in "zagon" (v skladu s sodobne ideje- masa je enaka energiji mirovanja).

Newtonov prvi zakon

Obstajajo takšni referenčni sistemi, imenovani inercialni, glede na katere je materialna točka v odsotnosti zunanji vplivi ohranja velikost in smer svoje hitrosti za nedoločen čas.

Newtonov drugi zakon

V inercialnem referenčnem sistemu je pospešek, ki ga prejme materialna točka, neposredno sorazmeren z rezultanto vseh sil, ki delujejo nanjo, in obratno sorazmeren z njeno maso.

Newtonov tretji zakon

Materialne točke delujejo druga na drugo v parih s silami iste narave, usmerjenimi vzdolž ravne črte, ki povezuje te točke, enake velikosti in nasprotne smeri:

utrip. Zakon ohranitve gibalne količine. Elastični in neelastični udarci.

Impulz (količina gibanja) je vektorska fizikalna količina, ki označuje mero mehanskega gibanja telesa. V klasični mehaniki je gibalna količina telesa enaka produktu mase m tega telesa in njegove hitrosti v, smer gibalne količine sovpada s smerjo vektorja hitrosti:

Zakon o ohranitvi gibalne količine (Zakon ohranjanja gibalne količine) pravi, da je vektorska vsota gibalne količine vseh teles (ali delcev) zaprtega sistema konstantna vrednost.

V klasični mehaniki je zakon o ohranitvi gibalne količine običajno izpeljan kot posledica Newtonovih zakonov. Iz Newtonovih zakonov je mogoče pokazati, da se pri gibanju v praznem prostoru gibalna količina ohranja v času, ob prisotnosti interakcije pa je hitrost njegove spremembe določena z vsoto uporabljenih sil.

Tako kot kateri koli temeljni ohranitveni zakon tudi zakon ohranitve gibalne količine opisuje eno temeljnih simetrij – homogenost prostora.

Absolutno neelastičen udarec Temu udaru pravijo interakcija, pri kateri se telesa povežejo (zlepijo) med seboj in gredo naprej kot eno telo.

Pri popolnoma neelastičnem trku se mehanska energija ne ohrani. Delno ali v celoti se spremeni v notranjo energijo teles (segrevanje).

Absolutno elastičen učinek imenujemo trk, pri katerem se mehanska energija sistema teles ohrani.

V mnogih primerih trki atomov, molekul in osnovnih delcev sledijo zakonom absolutno elastičnega udarca.

Pri absolutno elastičnem udarcu je poleg zakona o ohranitvi gibalne količine izpolnjen tudi zakon o ohranitvi mehanske energije.

4. Vrste mehanske energije. delo. Moč. Zakon o ohranjanju energije.

V mehaniki obstajata dve vrsti energije: kinetična in potencialna.

Kinetična energija je mehanska energija katerega koli prosto gibajočega se telesa in se meri z delom, ki bi ga telo lahko opravilo, ko se upočasni do popolne ustavitve.

Torej je kinetična energija translatorno gibajočega se telesa enaka polovici produkta mase tega telesa na kvadrat njegove hitrosti:

Potencialna energija je mehanska energija sistema teles, določena z njihovim relativnim položajem in naravo interakcijskih sil med njimi. Numerično je potencialna energija sistema v njegovem danem položaju enaka delu, ki ga bodo opravile sile, ki delujejo na sistem, ko sistem premaknejo iz tega položaja v položaj, kjer je potencialna energija običajno enaka nič (E n = 0). Koncept "potencialne energije" velja le za konzervativne sisteme, tj. sistemi, pri katerih je delo delujočih sil odvisno samo od začetne in končne lege sistema.

Torej, za breme, ki tehta P, dvignjeno na višino h, bo potencialna energija enaka E n = Ph (E n = 0 pri h = 0); za obremenitev, pritrjeno na vzmet, E n = kΔl 2 / 2, kjer je Δl raztezek (stiskanje) vzmeti, k je njen koeficient togosti (E n = 0 pri l = 0); za dva delca z maso m 1 in m 2, ki se privlačita po zakonu univerzalne gravitacije, , kjer je γ gravitacijska konstanta, r je razdalja med delci (E n = 0 pri r → ∞).

Izraz "delo" ima v mehaniki dva pomena: delo kot proces, pri katerem sila premakne telo, ki deluje pod kotom, ki ni 90°; delo je fizikalna količina, ki je enaka zmnožku sile, premika in kosinusa kota med smerjo sile in premika:

Delo je nič, ko se telo giblje po vztrajnosti (F = 0), ko ni gibanja (s = 0) ali ko je kot med gibanjem in silo 90° (cos a = 0). Enota SI za delo je joule (J).

1 joule je delo, ki ga opravi sila 1 N, ko se telo premakne 1 m vzdolž premice delovanja sile. Za določitev hitrosti dela je uvedena vrednost "moč".

Moč je fizikalna količina, ki je enaka razmerju med opravljenim delom v določenem časovnem obdobju in tem časovnim obdobjem.

Razlikujemo povprečno moč v določenem časovnem obdobju:

in trenutna moč v danem času:

Ker je delo merilo spremembe energije, lahko moč opredelimo tudi kot stopnjo spremembe energije sistema.

Enota SI za moč je vat, enak enemu joulu, deljeno s sekundo.

Zakon o ohranitvi energije je temeljni naravni zakon, ugotovljen empirično, ki pravi, da je za izoliran fizikalni sistem mogoče uvesti skalarno fizikalno količino, ki je funkcija parametrov sistema in se imenuje energija, ki se ohranja v čas. Ker zakon o ohranjanju energije ne velja za določene količine in pojave, ampak odraža splošen vzorec, ki velja povsod in vedno, ga lahko imenujemo ne zakon, ampak načelo ohranjanja energije.

Telo je bilo konstantno in telo je prepotovalo enake poti za poljubna enaka časovna obdobja.

Večine gibov pa ni mogoče šteti za enotne. Na nekaterih delih telesa je lahko hitrost nižja, na drugih pa višja. Na primer, vlak, ki zapušča postajo, se začne premikati hitreje in hitreje. Ko se približuje postaji, nasprotno, upočasni.

Naredimo poskus. Na voziček namestimo kapalko, iz katere v enakomernih presledkih padajo kapljice obarvane tekočine. Ta voziček postavimo na nagnjeno desko in ga spustimo. Videli bomo, da bo razdalja med sledi, ki jih puščajo kapljice, vedno večja, ko se voziček premika navzdol (slika 3). To pomeni, da voziček v enakih časovnih obdobjih prevozi neenake razdalje. Hitrost vozička se poveča. Poleg tega, kot je mogoče dokazati, se v enakih časovnih obdobjih hitrost vozička, ki drsi po nagnjeni deski, ves čas povečuje za enako količino.

Če se hitrost telesa med neenakomernim gibanjem enako spreminja v poljubnih enakih časovnih obdobjih, se gibanje imenuje enakomerno pospešeno.

torej. poskusi so na primer ugotovili, da se hitrost vsakega prosto padajočega telesa (brez zračnega upora) vsako sekundo poveča za približno 9,8 m/s, tj. če je telo najprej mirovalo, bo sekundo po začetku padca imelo hitrost 9,8 m/s, po drugi sekundi - 19,6 m/s, po drugi sekundi - 29,4 m/s itd.

Fizikalna količina, ki kaže, za koliko se spremeni hitrost telesa za vsako sekundo enakomerno pospešenega gibanja, se imenuje pospešek.
a je pospešek.

Pospešek označuje stopnjo spremembe hitrosti. Če je na primer pospešek telesa 10 m/s 2, potem to pomeni, da se za vsako sekundo hitrost telesa spremeni za 10 m/s, torej 10-krat hitreje kot pri pospešku 1 m/s 2 .

Primere pospeškov, ki jih srečamo v našem življenju, lahko najdete v tabeli 1.

Kako izračunamo pospešek, s katerim se začnejo telesa gibati?

Naj na primer vemo, da se hitrost električnega vlaka, ki zapušča postajo, poveča za 1,2 m/s v 2 s. Potem, da bi ugotovili, za koliko se poveča v 1 s, moramo 1,2 m deliti na s za 2 s. Dobimo 0,6 m/s2. To je pospešek vlaka.

Torej, da bi našli pospešek telesa, ki se začne enakomerno pospešeno gibati, je treba hitrost, ki jo telo doseže, deliti s časom, v katerem je bila ta hitrost dosežena:

Označimo vse količine, vključene v ta izraz, z latinskimi črkami:
a - pospešek; V- pridobljena hitrost; t - čas

Potem lahko formulo za določanje pospeška zapišemo na naslednji način:

Ta formula velja za enakomerno pospešeno gibanje iz stanja mir, tj. ko je začetna hitrost telesa enaka nič. Začetno hitrost telesa označimo z V 0 - Formula (2.1) torej velja samo pod pogojem, da V 0 = 0.

Če ni začetna, ampak končna hitrost, je nič (kar preprosto označimo s črko V), potem ima formula pospeška obliko:

V tej obliki se formula pospeška uporablja v primerih, ko se telo z določeno hitrostjo V 0 začne gibati počasneje in počasneje, dokler se končno ne ustavi ( v= 0). Po tej formuli bomo na primer izračunali pospešek pri zaviranju avtomobilov in drugo Vozilo. S časom t bomo razumeli čas zaviranja.

Tako kot hitrost tudi za pospešek telesa ni značilna le njegova številčna vrednost, temveč tudi njegova smer. To pomeni, da je tudi pospešek vektor velikost. Zato je na slikah prikazan kot puščica.

Če se hitrost telesa med enakomerno pospešenim linearnim gibanjem poveča, potem je pospešek usmerjen v isto smer kot hitrost (slika 4, a); če se hitrost telesa med danim gibanjem zmanjša, potem je pospešek usmerjen v nasprotno smer (slika 4, b).

Pri enakomernem premočrtnem gibanju se hitrost telesa ne spreminja. Zato pri takem gibanju ni pospeška (a = 0) in ga na slikah ni mogoče prikazati.

1. Kakšno gibanje imenujemo enakomerno pospešeno? 2. Kaj je pospešek? 3. Kaj je značilno za pospešek? 4. V katerih primerih je pospešek enak nič? 5. S katero formulo najdemo pospešek telesa med enakomerno pospešenim gibanjem iz stanja mirovanja? 6. S katero formulo najdemo pospešek telesa, ko se hitrost gibanja zmanjša na nič? 7. Kakšna je smer pospeška pri enakomerno pospešenem premičnem gibanju?

Eksperimentalna naloga . Z ravnilom kot nagnjeno ravnino postavite kovanec na njegov zgornji rob in ga spustite. Se bo kovanec premaknil? Če da, kako - enakomerno ali enakomerno pospešeno? Kako je to odvisno od kota ravnila?

S.V. Gromov, N.A. Rodina, Fizika 8. razred

Predložili bralci z internetnih strani

Naloge in odgovori iz fizike po razredih, odgovori na teste iz fizike, načrtovanje učnih ur fizike za 8. razred, največja knjižnica spletnih esejev, domačih nalog in dela

Vsebina lekcije zapiski lekcije podporni okvir predstavitev lekcije metode pospeševanja interaktivne tehnologije Vadite naloge in vaje samotestiranje delavnice, treningi, primeri, questi domače naloge diskusija vprašanja retorična vprašanja študentov Ilustracije avdio, video posnetki in multimedija fotografije, slike, grafike, tabele, diagrami, humor, anekdote, šale, stripi, prispodobe, izreki, križanke, citati Dodatki izvlečkičlanki triki za radovedneže jaslice učbeniki osnovni in dodatni slovar pojmov drugo Izboljšanje učbenikov in poukapopravljanje napak v učbeniku posodobitev odlomka v učbeniku, elementi inovativnosti pri pouku, nadomeščanje zastarelega znanja z novim Samo za učitelje popolne lekcije koledarski načrt za eno leto smernice diskusijski programi Integrirane lekcije